Доброй всем Стройки! Сегодня вы узнаете, что стоит за такими непонятными словами как депланация и бимомент. Сразу оговоримся, это все слова цензурные 🙂
Депланация
В прошлых частях курса вы чаще всего рассматривали случай, при котором нагрузка на балки проходит через центр изгиба. Эта точка условна и не обязательно находится в самом сечении. Если нагрузка проходит через центр изгиба, то элемент только изгибается, никакого кручения не возникает. Идеальный случай, но мир, к сожалению, не идеален.
Во-первых, как я уже сказал, центр изгиба может находиться вне сечения элемента, например у швеллера. В таком случае не всегда возможно нагрузить элемент так, чтобы кручения не было. Тот же швеллер можно расположить под углом, но и этот угол ограничен заданием на проектирование.
Во-вторых, даже если центр изгиба находится в середине сечения, как у двутавра, сама нагрузка может быть приложена не по середине. Ад перфекциониста в общем (Рис. 1-2).
В обоих указанных случаях в сечении элементов возникает кручение, так как нагрузка имеет эксцентриситет относительно центра изгиба. И тут вы можете сказать, что все понятно, это было в прошлых частях. Но есть важный момент, при кручении могут возникнуть не только касательные, но и нормальные напряжения. Более того, есть седьмая степень свободы.
Пока вы не начали говорить, что я несу бред, позвольте объясниться. В классическом сопромате все рассматривается через призму гипотезы плоских сечений, которая гласит, что сечение элемента до и после деформации остается прямым и плоским. Но в действительности сечение может искривляться при нагрузке, при этом разные точки движутся в разные стороны. И вот мы подошли к понятию депланации.
Чтобы представить, что такое депланация, рассмотрим некий жестко заделанный швеллер. Если мы начнем его закручивать моментом М, в нем возникнут известные нам касательные напряжения. Но есть еще кое-что. В крайних точках полок начнут возникать нормальные напряжения. При этом сжатие будет возникать с той стороны сечения, куда крутит момент (Рис 3). Такое явление вы сможете обнаружить, если сложите лист бумаги в швеллер и попробуете закрутить его.
Депланация – это искривление плоского поперечного сечения, вызванное перемещением его точек из плоскости.
Чаще всего явление депланации актуально для конструирования стальных конструкций или легких стальных тонкостенных конструкций. В обоих случаях нормами рекомендуется давать сечению свободно деформироваться, однако такое не всегда возможно. В таком случае в сечении возникают нормальные напряжения. И эти напряжения могут быть очень значительными из-за чего элемент может не выдержать нагрузки. Такое состояние называется стесненное или изгибное кручение.
Депланация возможна не в каждом профиле: в замкнутых профилях, в которые можно вписать круг и в лепестковых сечениях (уголки или тавры) депланация невозможна (Рис. 4)
Так как стесненное кручение является актуальной проблемой для металлических конструкций в СП 16.13330.2017 «Стальные конструкции» приводится следующая формула для проверки прочности сечения при изгибе.
\frac{M_x}{I_xR_yγ_c}±\frac{M_y}{I_yR_yγ_c}±\frac{B_ω}{I_ωR_yγ_c}≤1
С первыми двумя слагаемыми все понятно, это нормальные напряжения от изгибающих моментов в двух плоскостях. Но вот что за третье слагаемое такое не понятно. Откуда взялась буква B, что за греческая омега, которая стоит в числителе и в индексе при моменте инерции. К чему это все?
Вот тут мы и подошли к явлению бимомента.
Бимомент
Бимомент обычно представляют в виде двух изгибающих моментов, которые поворачивают сечение в разные стороны. Отсюда и название. При этом две крайние точки сечения оказываются растянуты, а две сжаты (Рис. 5). Другое представление бимомента – четыре сосредоточенные силы, приложенные в крайних точках сечения (Рис. 6).
Если же говорить о более классическом определении, то бимомент – изгибно-крутящий момент, образующийся при неравномерно нагрузке на профиль, или при нагружении профиля проходящем не через центр изгиба. Единица измерения бимомента кН/м2, кг/см2, или т/м2.
Теперь поговорим о расчете бимомента, точнее о том, почему я не смогу вам это рассказать в полной мере.
Дело в том, что бимомент – самоуравновешивающееся усилие. Как мы уже видели в сечении действует два разных, разнонаправленных момента, которые в сумме дают 0. То же самое произойдет, если представить бимомент в виде сосредоточенных нагрузок.
Из этого следует, что мы не можем определить бимомент из уравнений статики. Более того, у бимомента нет даже единой формулы на все случаи. Формула бимомента меняется в зависимости от закрепления стержня и от прикладываемой нагрузки.
Внимание! Далее идет вывод последнего утверждения через дифференциальные уравнения, черную магию и колдовство вуду. Если математика у вас вызывает тошноту, головокружение, симптомы депрессии или вам просто не интересно, просто промотайте статью до следующего жирного шрифта. Если же вам интересно, как выводятся формулы бимомента, милости прошу.
Обратимся к старому доброму принципу – усилие равно деформация, умноженная на жесткость.
B=-EI_ωθ'', [\frac{кН}{м^2}]
где E – модуль упругости (кН/м2), Iω – секториальный момент инерции (о нем выше), а θ» – вторая производная от угла закручивания (θ [рад]) и первая производная от меры депланации (θ’ [рад/м]);
Возьмем условную задачу, где на стержень действует равномерно распределенная нагрузка с эксцентриситетом e. При этом об опорах пока говорить не будем (Рис. 7).
Угол закручивания нам неизвестен, как и другие перемещения во всех расчетах. Поэтому надо найти способ приравнять бимомент к внешней нагрузке. Иными словами, составить обычное условие равновесия. Получаем такое уравнение:
-B'+M_ω=m'_B
В данном случае Mω – секториальный крутящий момент, вызванный стесненным кручением (кН/м), m’B – первая производная от внешнего распределенного бимомента.
Поскольку в реальности внешнего бимомента особо не наблюдается, то это уравнение записывают в виде:
-B'+M_ω=0
Следовательно
M_ω=B'=-EI_ωθ'''
При стесненном кручении секториальный крутящий момент является частью общего момента кручения (Mк.общ).
M_{к.общ}=M_ω+M_к
где Mк – крутящий момент чистого кручения (если депланации не было бы);
В таком виде мы уже можем приравнять момент, связанный с депланацией к внешней нагрузке:
M'_{к.общ}=qe=m_z, [\frac{кН}{м}]
Это выражение гласит: производная (изменение по длине) общего крутящего момента равна внешнему распределенному моменту (mz), вызванному эксцентриситетом (e).
Подставим сюда предыдущее выражение
M'_ω+M'_к=qe=m_z
M_к=GI_tθ', [\frac{кН}{м}]
It – момент инерции при свободном кручении;
Тогда:
-EI_ωθ^{IV}+GI_tθ''=-\frac{m_z}{EI_ω}
После преобразований получаем неоднородное дифференциальное уравнение 4-го порядка.
θ^{IV}-k^2θ''=-\frac{m_z}{EI_ω}
Решение данного уравнения состоит из общего и частного:
θ(z)=θ_{общ}(z)+θ_{част}(z), [рад]
Общее решение имеет вид:
θ_{общ}(z)=Ash(kz)+Bch(kz)+Cz+D
A, B, C, D – константы интегрирования;
где k – изгибно-крутильная характеристика, которая отражает упругие характеристики стержня при стесненном кручении;
k=\sqrt\frac{GI_t}{EI_ω}, [м^{-1}]
Частое решение не имеет единого вида и определяется либо подбором, либо с помощью задания полиномов. Но в эту математику мы не полезем. Проблемы возникают уже на общем решении. Видите ли, все эти постоянные A, B, C, D зависят от начальных условий задачи. А начальными условиями в механике, помимо нагрузки, являются также закрепления стержня. И при каждой комбинации закрепления и загружения эти компоненты будут отличаться.
Конец! Можете открывать глаза.
Для иллюстрации приведу несколько вариантов расчета бимомента для разных задач.
Вариант 1: Шарнирно-опертая балка и сосредоточенная нагрузка с эксцентриситетом e. (Рис. 8).
Для участка от начала балки до расстояния t формула будет иметь вид:
B_ω=-\frac{Pe}{k}\frac{1}{sh(kl)}sh(kz)sh(k(l-t))
где k – изгибно-крутильная характеристика, м-1;
z – координата по оси балки, м;
sh – гиперболический синус (шинус, но в матан мы не пойдем);
Для участка от t до конца балки формула будет иметь вид:
B_ω=-\frac{Pe}{k}\frac{1}{sh(kl)}sh(kt)sh(k(l-z))
Вроде изменения небольшие, но если вы ошибётесь, то не получите правильной эпюры. Для такой задачи эпюра бимомента изображена на рис. 9.
Но если речь заходит о равномерно распределенной нагрузке с эксцентриситетом е, то расчет идет совсем по-другому (Рис. 10).
B_ω=-\frac{m}{k}(1-\frac{ch(k(\frac{l}{2}-z)}{ch(\frac{kl}{2})})
где m – равномерно-распределенный момент m=q*e кН*м/м;
e – эксцентриситет приложения нагрузки, м;
ch – гиперболический косинус (чосинус);
Для такой задачи эпюра бимомента изображена на рис. 11.
Выглядит это все, конечно, страшно, но я могу ободрить вас, иногда в справочной и учебной литературе можно встретить упрощенные формулы. Но беда таких формул в том, что они применимы только в конкретных случаях.
Так в книге Д.В. Бычкова «Строительная механика стержневых тонкостенных конструкций» [3] приводится следующая формула для расчета бимомента в однопролетных прогонах из швеллера:
B_ω=0,01αqel^2
где α – коэффициент, зависящий от произведения изгибно-крутильной характеристики балки k на пролет балки l;
e – эксцентриситет приложения нагрузки q, м;
На этом мы сегодня закончим. Сегодня мы узнали, что такое депланация, что такое бимомент, и как его можно определить. В следующий раз мы рассмотрим, как определяются нормальные и касательные напряжения от бимомента, и какие геометрические характеристики нужны в их расчете.
Информация о произведении
Автор: Д.А. Сабуров
Редактор, факт-чекер: Марк Ершов
Иллюстратор: Д.А. Сабуров
Условия использования: свободное некоммерческое использование при условии указания людей участвовавших в его создании и ссылку на первоисточник (статьи на действующем сайте интернет-журнала «Стройка Века»).
Для коммерческого использования — обращаться на почту:
buildxxvek@gmail.com
Список источников:
- Рыбаков В.А. Основы строительной механики легких стальных тонкостенных конструкций: учебное пособие. — Санкт-Петербургский государственный политехнический университет. Факультет технической кибернетики. 2010.
- С. М. Тихонов, В. Н. Алехин, З. В. Беляева, С. В. Кудрявцев, В. А. Рыбаков, Т. В. Назмеева, Д. Г. Пронин, А. А. Комиссаров. Проектирование металлических конструкций.Под ред. А.Р. Туснина. – Ассоциация развития стального строительства. 2020.
- Бычков Д.В. Строительная механика стержневых тонкостенных конструкций — М.: Госстройиздат, 1962.